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真空電弧過零熄滅后介質(zhì)恢復(fù)過程 的測(cè)試
發(fā)布時(shí)間:2017-06-08 閱讀:

 

Wl*

丨科技

:論述



研究弧隙的介質(zhì)恢復(fù)現(xiàn)象對(duì)所有開關(guān)電器來說 都具有十分重要的意義,對(duì)真空開關(guān)當(dāng)然也不例外。 當(dāng)真空開關(guān)在切斷工頻交流的過程中,在電流接近 正弦波的零區(qū)附近時(shí),由于陽極斑點(diǎn)的不穩(wěn)定性, 可能在正弦波電流還未到達(dá)零點(diǎn)以前就熄滅,同時(shí) 電流將急劇下降到零。這時(shí),盡管等離子體的發(fā)射 過程已經(jīng)停止,但間隙之間仍有殘余的離子、電子、 金屬蒸氣和一些微粒存在。在大電流時(shí),電流過零 后電極還會(huì)向外蒸發(fā)金屬原子。這些殘余物質(zhì)需要 經(jīng)過一定的時(shí)間才能消失,而只有隨著殘余物質(zhì)的 逐漸消失,間隙才能承受較高的外施電壓。在實(shí)際 的電流切斷后間隙上會(huì)立即出現(xiàn)電壓的恢復(fù)過程, 如果間隙能承受住恢復(fù)電壓,就能順利地切斷電路, 否則,間隙將被恢復(fù)電壓擊穿而重新出現(xiàn)強(qiáng)電流的 電孤。因此,對(duì)間隙電強(qiáng)度恢復(fù)過程的研究,對(duì)實(shí) 際應(yīng)用具有一定的指導(dǎo)意義。

對(duì)真空電弦過零后間隙電強(qiáng)度恢復(fù)過程的研 究,就是要找出觸頭材料、幾何尺寸、真空度和開 斷電流等對(duì)介質(zhì)強(qiáng)度恢復(fù)過程的影響,而要達(dá)到這 —目的,就必須對(duì)真空滅弧室中電弧媳滅后幾微秒 到幾百微秒內(nèi)的介質(zhì)恢復(fù)過程進(jìn)行測(cè)童。

在現(xiàn)有的測(cè)量方法中,一般就是將交流電源跨 接在被試真空滅弧室觸頭的兩端,讓其在分?jǐn)噙^程 中產(chǎn)生電弧。當(dāng)正弦電流過零(或接近過零)時(shí)切 斷電流,用快速開關(guān)隔離交流電源,然后將直流或 幾個(gè)微秒寬的脈沖電壓加到觸頭兩端,使真空滅弧 室的兩觸頭之間被擊穿。選擇在電孤媳滅后的不同 時(shí)間間隔將電壓加到觸頭兩端,并測(cè)得擊穿時(shí)的電 壓值,便可進(jìn)行大童連續(xù)的試驗(yàn),以研究介質(zhì)強(qiáng)度 恢復(fù)與時(shí)間的關(guān)系。

在國外的一些文章中,對(duì)介質(zhì)強(qiáng)度恢復(fù)過程的 測(cè)童已給出了一定的數(shù)據(jù)和分析,但由于這些文 章并沒有給出具體的裝置實(shí)現(xiàn)方法,也沒有說明如 何解決測(cè)貴過程中所遇到的問題,因而對(duì)我們進(jìn)行


王季梅、李宏群(西安交通大學(xué))

實(shí)際的研究并不能有很大的幫助?,F(xiàn)將我們?cè)谶@方 面所做的工作介紹如下。

我們?cè)谶M(jìn)行介質(zhì)強(qiáng)度測(cè)置的工作中,用我們實(shí) 驗(yàn)室合成回路⑵的電流源部分作為電源,向被試品 提供燃弧時(shí)所需的電流。圖1示出電流源的電路圖。 圖中,r為電容器組,每組電容量等于16800MF; 乙為電抗器,每組電抗值為603MH。通過投入L <7 并聯(lián)支路數(shù)的多少及充電電壓的大小,可以調(diào)節(jié)放 電電流,使之在1?60kA的范圍內(nèi)變化。放電電流 為50HZE弦電流。試驗(yàn)時(shí),在被試真空開關(guān)IP觸 頭分開前先引入一個(gè)引弧電流,這由閉合開關(guān)S 1來 完成,其大小由電阻K來確定。一般調(diào)節(jié)引弧電流 在50A到200A之間。當(dāng)用呂2短接電阻《時(shí),預(yù)先 確定的正弦電流通過觸頭間隙。電流過零時(shí)電弧被 媳滅,整個(gè)電流波形如圖2所示。必須指出,與被 試真空開關(guān)串聯(lián)的快速隔離開關(guān)IS是與被試品同 時(shí)動(dòng)作的,當(dāng)電流過零時(shí)用它將被試品和電源分開。



圖1合成回路電流源部分

is—快速隔離開關(guān)IP—被試滅弧笮



圖2 試驗(yàn)中的電流波形

1 一引弧電流;2—預(yù)定的正弦電流


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圖4 脈沖變壓器磁心


圖7 幾套放電設(shè)備依次放電產(chǎn)
生脈沖時(shí)的主脈沖變壓器


真空電弧電流過零嫌滅后,觸頭間隙介質(zhì)開始
恢復(fù),這時(shí)可將脈沖發(fā)生器所產(chǎn)生的脈沖電壓在一
定的延時(shí)后加在被試品兩端。對(duì)于恢復(fù)過程較短的
試品,可采用圖3所示的脈沖發(fā)生器。圖中,(:,和
C1都預(yù)先充好電,當(dāng)晶闡管接到同步檢零及延時(shí)
裝置發(fā)來的觸發(fā)信號(hào)時(shí)就導(dǎo)通,使C,向脈沖變壓器
T,的黡邊放電。這樣在T,的明邊就會(huì)輸出一個(gè)較
離的觸發(fā)點(diǎn)火球篇的脈沖電壓,該電壓使點(diǎn)火球麒
G導(dǎo)通。這樣,就在主脈沖變壓器Tj的副邊得到一
個(gè)講變振蕩型的脈沖電壓。將該電壓加在被試品兩
纗,并使被試品擊穿,測(cè)得擊穿電壓的輻值,便可
得到該時(shí)刻的介質(zhì)理度。


Cl

3脈沖發(fā)生器

T,、T:—脈沖變壓器;

G—點(diǎn)火空氣球陳

主脈沖變壓器Tj是用鐵氧體環(huán)狀磁心繞制而 成的。在試驗(yàn)中將兩個(gè)相同的脈沖變壓器串聯(lián)使用 以減小變壓器線匝間的電壓值。磁心的尺寸如圖4 所示。在繞制脈沖變壓器時(shí),要注意線租間和線匝 與磁心的絕緣問思。我們對(duì)幾種匝數(shù)比進(jìn)行了試 驗(yàn),最后選定原邊為2 E,副邊為30匝,這樣在<:2 充電為8500V時(shí)可得到6〇kV的脈沖電壓。電壓的 波形如圖5所示。該波形的第一個(gè)上升沿約為30 kV/ns。



5空載脈沖變壓器輸出波形 第一個(gè)波®于第二個(gè)波是由于有初始*化,做幾次 脈沖后便可消失。照片中»形上部由于a出照相機(jī) 所拍范困而被截?cái)?o:p>


在上面已經(jīng)提到,這種脈沖發(fā)生器可用于恢復(fù) 過程完成較快的試品,因?yàn)檫@時(shí)若每一個(gè)半波都梢 間隙擊穿,只用一套放電設(shè)備便可得到恢復(fù)特性曲 線。這時(shí)的波形如圖6所示。如果我們只要單邊的 恢復(fù)電壓時(shí),可在真空滅孤室兩端并聯(lián)一高壓整» 硅堆,這樣就可把相反的電壓短掉。



圖6前幾個(gè)波擊穿*后間篇的情況

對(duì)于恢復(fù)過程較長的試品(如幾百微秒以上) 可以在上述的脈沖變壓器原邊再加上幾套放電設(shè) 備,’這樣在不同的延時(shí)時(shí)刻使每一套放電設(shè)備依次 放電,便可得到幾個(gè)脈沖。這時(shí)脈沖變壓器的電路

如圖7所示。


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上面給出了現(xiàn)有脈沖發(fā)生雜的輸出脈沖波形,
該波形是一個(gè)振蕩型的,這主要是因?yàn)槊}沖變壓器
的原邊是用空氣點(diǎn)火間陳接通電路的。由于空氣點(diǎn)
火間s導(dǎo)通后的介質(zhì)恢復(fù)過程很鏝,a而期使c,和
T 2長時(shí)間地接通。如果只要一個(gè)單脈沖(至少在擊
穿時(shí)是這樣),空氣點(diǎn)$球«««必須用真空觸發(fā)間陳
來代替。            ,

在上述的整個(gè)過程中,最重要的就是如何將脈

發(fā)生器準(zhǔn)時(shí)投入使用。在我們的試膾中,是用電 壓比較器來檢測(cè)電流過零點(diǎn),然后經(jīng)所需的M時(shí)后 觸發(fā)晶閘管。由于需要得典準(zhǔn)確的過零時(shí)刻,因此 必須使電壓比較器的標(biāo)準(zhǔn)靖的電壓足夠地小,且在 輸入的電路上不能加#1波器。這就產(chǎn)生一個(gè)非常嚴(yán) 重的問題,即誤動(dòng)作。因?yàn)樵谠?span id="yygsuuwme" class="29pt">tt時(shí)毎一個(gè)輔助開 關(guān)或較大的接觸器的動(dòng)作都會(huì)在電壓比較器的輸入 埔產(chǎn)生一個(gè)信號(hào)使其翻轉(zhuǎn),這也是在大電流場(chǎng)合期 電控制的一個(gè)難以解決的問鼉〇為了克服誤動(dòng)作, 我們根據(jù)實(shí)際的特殊情況設(shè)計(jì)了間步檢零延時(shí)電路 路,如圖8所示。


9同步裝置輸入墻的波形 A間為干擾信號(hào)

遲,這是由于ft體管、晶》管及點(diǎn)火間朦1»有一定 的鏟時(shí)。在我們的電賂中,從電流過零颺發(fā)出觸發(fā) 晶IW管信號(hào)之間的鱖時(shí)小于1*MS,ftM管的導(dǎo)通時(shí) 間小于IMS,點(diǎn)火間Ht導(dǎo)通的時(shí)間是不定的,一般 在1~20卵之間(這是根據(jù)所拍的照片來瘺定的, 這里認(rèn)為示波1»的K時(shí)可以ft略不計(jì))•>如果需要電 流過零后零點(diǎn)幾個(gè)微秒里的恢ft電壓,就必須在電 流過零前某一時(shí)》就使網(wǎng)步裝置動(dòng)作,這ttll事比 較ft雜的實(shí)IHHt和控M電路。



8間步檢零%時(shí)電路

現(xiàn)在根據(jù)輸入埔得到的電壓波形來分析電路的

工作。輸入端所得到的信號(hào)波形如田9所示,電流
信號(hào)前區(qū)間中的波形就是輔助開關(guān)動(dòng)作時(shí)產(chǎn)生的
千擾信號(hào),它一般會(huì)引起同步裝置的誤動(dòng)作。但采

用圖8所示的電路后,就可防止這類干擾倌號(hào)的破
壞作用。當(dāng)電壓比較器輸入端有大于零的電位時(shí),

電容器C•上就開始充電,只有C上的電壓被充至大
于穩(wěn)壓管W的穩(wěn)壓值時(shí),在輸入靖電位小于等于零
時(shí),電路的輸出端才會(huì)發(fā)出觸發(fā)脈沖。由于選擇了
適當(dāng)?shù)?span id="yygsuuwme" class="29pt">/f C值,使在時(shí)間內(nèi)C上的電壓小于穩(wěn)壓
管的穩(wěn)壓值。這樣雖然在r,內(nèi)有輸入靖電位為零的
時(shí)_,但并不發(fā)生觸發(fā)》沖,這樣就起鰂抗干擾

的作用•這種電路也可用于其它大電Jt場(chǎng)合H電控              囲1〇實(shí)際所測(cè)的籌分波形

像齡情況                                               *〉鷹時(shí)約78msb>鷹時(shí)約KMMa

^V0 ^^                                            O駑時(shí)的78nsd>嫌時(shí)約l〇4|ia

應(yīng)當(dāng)注童的是,控_電||中總有一定的時(shí)間延              e)      全長為80kV,    時(shí)麵,毎格





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李義懷、盧蜻華(航天工業(yè)部502所)


內(nèi)容提要


根據(jù)微特電機(jī)本身的功能及其在空間飛行器中所處的部位,就用于衛(wèi)星姿態(tài)碥定、姿態(tài)控制 戒穗定、天線定向、太陽帆板驅(qū)動(dòng)和定向裝置、星上照相機(jī)伺服系統(tǒng)以及其他用途等,分別舉例 簡述了各種黴特電機(jī)所完成的功能及主要種類。對(duì)星上微特電機(jī)的技術(shù)要求,除電機(jī)本身的性能, 指標(biāo)外,還要求重量輕、體積?。还牡?,效率離;可靠性高。隨著空間飛行器的多用途、高精 度和長壽命要求的日益突出,促使星上微特電機(jī)也不斷地更新和發(fā)展。這主要體現(xiàn)在新原理電機(jī)


的發(fā)展,新材料的應(yīng)用,新結(jié)構(gòu)的出現(xiàn)以及新技術(shù)和新工藝的采用等方面。


自從第一顆人造衛(wèi)星上天以來,到目前為止, 全世界共發(fā)射了兩千多顆空間飛行器。人類已成功 地登上了月球,并將空間飛行器不斷發(fā)射到金星、 土星,去探索太陽系的奧秘。就人造地球衛(wèi)星來說, 已從初期的實(shí)驗(yàn)階段進(jìn)到現(xiàn)在的應(yīng)用、提髙階段。 諸如通信、廣播電視、天文、氣象、資源、偵察和 導(dǎo)航等各種用途的衛(wèi)星,已在許多方面發(fā)揮了巨大 作用。我國的空間事業(yè)也正處于蓬勃發(fā)展中??臻g 技術(shù)的成功與發(fā)展是與微特電機(jī)的作用分不開的, 因?yàn)閹缀鯖]有一顆衛(wèi)星不使用微特電機(jī)。


一、微特電機(jī)在空間技術(shù)中的應(yīng)用W

為了更淸楚地了解微特電機(jī)在空間技術(shù)中的應(yīng) 用,我們根據(jù)微特電機(jī)本身的功能及其在空間飛行 器中所處的部位,分為幾個(gè)方面,分別舉例簡述如

下。

1.用于姿態(tài)碗定

(1)陀螺電機(jī)——常稱作陀鰾馬達(dá)。許多衛(wèi) 星采用陀螺裝置作為姿態(tài)敏感(測(cè)童)部件。陀嫌 電機(jī)是陀《的“心臟”,自旋轉(zhuǎn)速可離達(dá)每分鐘數(shù)萬


下面是利用我們現(xiàn)有的裝置對(duì)IOOMVA的真空 滅弧室所做的介質(zhì)強(qiáng)度恢復(fù)過程測(cè)試的部分結(jié)果, 如圖10所示。這些照片都是在開斷峰值3 kA的情況 下拍攝的,圖中所注的延時(shí)時(shí)間為過零到掃描開始 的時(shí)間。我們可以看出,真空電弧熄滅的介質(zhì)恢復(fù) 是極其迅速的丨離過零點(diǎn)幾微秒后,介質(zhì)強(qiáng)度就恢 復(fù)到較高的程度。如果將圖IOa和圖IOb+的恢復(fù)特 性函在一起,并把雙向恢復(fù)特性畫成單向的,就 得到圖11中的恢復(fù)過程曲線。

近幾年來國外對(duì)真空滅弧室電弧熄滅后介質(zhì)恢 復(fù)過程的研究是十分重視的,已做了大量的試驗(yàn), 并以此來分析和判斷真空滅孤室的性能。

研究真空電孤ft滅過程的介質(zhì)恢復(fù)現(xiàn)象,當(dāng)前 還借助于高速攝影機(jī)(每分鐘20000張的速度)和光 譜分析儀等比較先進(jìn)的儀器設(shè)備,拍攝電弧熄滅的 整個(gè)過程并測(cè)童其溫度的變化,還利用計(jì)算機(jī)用數(shù)

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11畫在一起的介質(zhì)恢復(fù)特性 幅標(biāo)和圖10中相同


學(xué)模擬的方法作對(duì)比分析,以利于更精確地判斷、 研究介質(zhì)恢復(fù)的過程,從而提出真空滅弧室的具體 改進(jìn)措施。

參考文獻(xiàn)

[1]   I. M.Laffeny, Vacuum Arcs,Theory and Application,Chapier VI1980

[2]   王季梅.泰祖萌.王建華,研交交流真空電弧的

合成回路,西安交通大學(xué)科技報(bào)告82—408。


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